Mechanik. Michael Schulz

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СКАЧАТЬ zweite Ableitung der Trajektorie nach der Zeit gibt

      (2.67)

      (2.68)

Mit (2.64) und (2.11) folgt dann

      (2.69)

Damit erhalten wir folgende Komponenten für die Beschleunigung:

      (2.70)

      Die Tangential- oder Bahnbeschleunigung a_t = hängt nur von der Änderung des Betrages der Geschwindigkeit ab. Die Form der Bahn ist für diese Komponente ohne Einfluss.

      Dagegen wird die Normal- oder Zentripetalbeschleunigung a_n = υ²R⁻¹ durch den Betrag der Geschwindigkeit und den Krümmungsradius der Bahn bestimmt. Wenn wir beispielsweise die Bewegung eines Massenpunktes auf einer Kreisbahn mit einem konstanten Betrag der Geschwindigkeit betrachten, so sind die Tangentialbeschleunigung a_t = 0 und die Zentripetalbeschleunigung a_n = υ²R⁻¹.

      2.2.5 Allgemeine krummlinige Koordinaten

      In kartesischen Koordinaten wird der Ortsvektor geschrieben als

      (2.71)

      Die zugehörige infinitesimale Verrückung ist durch das Differential

(2.72)

      gegeben. Hieraus lässt sich die entsprechende infinitesimale Bogenlänge bestimmen. Wegen der Orthogonalität der Basisvektoren e_x, e_y und e_z folgt sofort

      (2.73)

Die Größe ds wird auch als Linienelement bezeichnet. Die differentielle Darstellung (2.72) kann auf beliebige Koordinaten verallgemeinert werden. Wir schreiben dann

(2.74)

      wobei im letzten Ausdruck die Einstein’sche Summationskonvention verwendet wurde. Diese Regel besagt, dass über doppelt vorkommende Indizes summiert wird. Die e_α sind nicht unbedingt Einheitsvektoren, sondern enthalten alles bis auf das Differential und stellen i. Allg. nicht normierte Basisvektoren dar.

      Hieraus ergibt sich die Darstellung der Geschwindigkeit in krummlinigen Koordinaten:

(2.75)

      Die Basisvektoren sind bei einem beliebigen Koordinatensystem gewöhnlich Funktionen der Koordinaten {x^α}. Für das Basissystem {e₁, e₂, e₃} ist allerdings die Orthogonalität keine notwendige Forderung mehr. Deshalb ist das Quadrat des Linienelementes jetzt eine allgemeine quadratische Form der Koordinatendifferentiale

      (2.76)

Führt man anstelle des Skalarproduktes der gewöhnlich ortsabhängigen Basisvektoren die ebenfalls ortsabhängigen Komponenten

(2.77)

      des metrischen Tensors g ein, dann gelangt man zur metrischen Fundamentalform

(2.78)

      Die Komponenten g_αβ des metrischen Tensors können zu einer quadratischen Matrix

      (2.79)

      zusammengefasst werden. Der metrische Tensor ist symmetrisch,

      (2.80)

      und in euklidischen Räumen stets positiv definit. Wir werden uns in Kap. 9 noch einmal ausgiebig mit dieser differentialgeometrischen Präsentation von Linienelementen befassen.

      Für die oben angegebenen Beispiele orthogonaler Koordinaten erhalten wir problemlos die entsprechenden metrischen Tensoren. Insbesondere folgt für kartesische Koordinaten (x, y, z)

      (2.81)

      für Zylinderkoordinaten (r, φ, z)

      (2.82)

      und für Kugelkoordinaten (r, θ, φ)

      (2.83)

Die Kenntnis der Metrik erlaubt die direkte Konstruktion des Geschwindigkeitsquadrats eines Massenpunktes aus den entsprechenden Geschwindigkeitskomponenten. Aus (2.78) folgt unmittelbar

      (2.84)

Um die Beschleunigung in krummlinigen Koordinaten zu erhalten, differenzieren wir (2.75) nach der Zeit. Wir erhalten unter Beachtung der Kettenregel wegen der Ortsabhängigkeit der Einheitsvektoren

(2.85) СКАЧАТЬ