Путешествие в квантовую механику. Игорь Мерзляков

Чтение книги онлайн.

      Поиск сильного решения в рамках данного аналитического метода для уравнения Шредингера не имеет смысла, кроме случая U (x) =const, который был рассмотрен в главе 3.

      Несмотря на все недостатки метода, отметим и его преимущества. Внимательно проанализируем выражение (4**). При выборе произвольной F (x) можно утверждать, что мы не получим значения истинной полной энергии системы. Однако можно констатировать, что при изменении функции потенциальной энергии U (x) при фиксированном F (x) получается относительная полная энергия E, с помощью которой можно сделать вывод уменьшилась или увеличилась истинное значение полной энергии. Результаты расчёта указывают, что точное решение для волновой функции не сохраняет своё значение в координатах с точками, зависимыми от F (x).

      Примером физически наблюдаемого проявления волновой природы квантовых систем являются интерференционные пики электронного пучка в эксперименте с двумя щелями. Картина очень похожа на полученную дифракцией классических волн.

      F (x) может быть постоянной величиной от времени для волновой функции стационарного уравнения Шредингера. Для эволюции волновой функции ψ (n,m,t) во времени t, требование постоянства во времени F (x) вполне справедливо для выбранной суперпозиции исследуемого квантового процесса. С вопросами суперпозиции мы ознакомимся ниже.