Путешествие в квантовую механику. Игорь Мерзляков
Чтение книги онлайн.

Читать онлайн книгу Путешествие в квантовую механику - Игорь Мерзляков страница 3

СКАЧАТЬ target="_blank" rel="nofollow" href="#image23_5e3198d83369d73f2a1f2c57_jpg.jpeg"/>

      Поле для каждой точки ∂sQ/∂xs строится согласно уравнению (3.3). Затем выполним пересчёт для D (если D нелинейно) таким образом, что каждой выбранной точке в D ставится в соответствие отрезок (hΔxg, (h+1) Δxg) как предложено в разделе «Интерполяция рядами Фурье»:

      Рассмотрим частную производную решения по времени:

      Вместо Q0 подставляется Q из тождества (3.1).

      a1 и b1 указывают на новую итерацию во времени Δt для решения дифференциального уравнения Q. Тогда:

      В этом тождестве имеется общий член exp (iπnx/Rx+iπmy/Ry+iπlz/Rz) / (RxRyRz), его можно упустить, следовательно:

      Тогда для вещественной части:

      для мнимой части уравнения:

      В следующей итерации по времени в качестве решения Q подставляется тождество Q1:

      Производится переход к уравнению (3.1), пока не будет достигнуто равенство VΔt=T, здесь T – время от начальных условий до конечного искомого результата, V – количество итераций во времени, Δt – величина шага по времени.

      Частный случай решения

      Разделом выше был разобран более общий случай решения дифференциального уравнения на комплексной плоскости. Когда заданы граничные условия Q (0,t) =0 и Q (R,t) =0 в одномерной системе координат, применяется подход вещественных значений Q, которые принадлежат R, следовательно, выражение (3*) примет вид:

      Тождество (3.1) преобразуется к виду:

      Для операции дифференцирования выражение (3.3) выглядит:

      – чётных.

      Выражение для функции D преобразуется:

      Решение для новой итерации (3.5) преобразуется к виду:

      Как видно из выражения (3.6), коэффициенты ряда Фурье следующей итерации легко выражаются коэффициентами ряда Фурье предыдущей итерации в случае линейности дифференциального уравнения с чётным коэффициентом s.

      Уравнение Шредингера с постоянной потенциальной энергией является линейным с чётным коэффициентом дифференцирования s, следовательно, оно может иметь подобное квазианалитическое решение. Более того, если заменить решение на Q=ψ (t) ψ (x) ψ (y) ψ (z), тогда уравнение разрешимо относительно ψ (t). Тогда:

      Аналитическое решение для волновой функции:

СКАЧАТЬ