Высокоскоростные печатные платы. Теоретические основы. Справочник начинающего SI Engineer & High Speed PCB Designer. А. В. Трундов
Чтение книги онлайн.

Читать онлайн книгу Высокоскоростные печатные платы. Теоретические основы. Справочник начинающего SI Engineer & High Speed PCB Designer - А. В. Трундов страница 8

СКАЧАТЬ Начинается процесс заряда конденсатора в противоположной полярности при продолжении уменьшения тока (поддерживающая ток ЭДС самоиндукции уменьшается по абсолютной величине). Процесс заряда заканчивается, когда ток уменьшается до нуля, напряжение на конденсаторе в этот момент достигает максимального значения.

      По окончании последней фазы, следует повторение первой фазы, но только для обратной полярности напряжения на конденсаторе.

      В индуктивном сопротивлении ток на 90° отстаёт от напряжения, а в емкостном сопротивлении, наоборот, на 90° опережает напряжение. Напряжения на реактивных элементах на частоте резонанса равны по модулю и противоположны по направлению. Соответственно, их векторная сумма равна нулю. Равенство нулю суммы напряжений на резонансной частоте эквивалентно равенству нулю их общего комплексного сопротивления.

      Ток на частоте резонанса становится максимальным и определяется только активным сопротивлением цепи, которое последовательном колебательном контуре стремятся сделать минимальным. Максимальный ток создаёт на реактивных сопротивлениях максимальные падения напряжения, в Q раз превышающие напряжение на активном сопротивлении. Резонанс в последовательном колебательном контуре называется резонансом напряжений.

      Процессы, протекающие в параллельном колебательном контуре во многом аналогичны. Токи в индуктивной и емкостной ветвях параллельного колебательного контура на частоте резонанса становятся равными по абсолютной величине, но имеют противоположные направления, поэтому векторная сумма токов для этих двух ветвей (емкостной и индуктивной) на частоте резонанса становится равной нулю, что эквивалентно бесконечному сопротивлению для источника. Однако, поскольку токи в ветвях реактивных сопротивлений значительно (в Q раз) превосходят ток в общих узлах, резонанс параллельного контура называется резонансом токов.

      Данное объяснение процессов в резонансном контуре может показаться сложным с первого прочтения и может быть упрощено.

      В колебательном контуре заряженный конденсатор отдает накопленную энергию катушке индуктивности. Рост тока через индуктивность создает вокруг нее магнитное поле. Из-за наличия конечного значения индуктивности этот процесс занимает какое-то время, которое и определяет частоту резонанса (наряду с конечным временем заряда/разряда конденсатора).

      После накопления магнитной энергии, индуктивность возвращает ее в конденсатор. Этому способствует явление самоиндукции, о котором вы узнаете чуть позднее. Изменение магнитного поля приводит к изменению тока в цепи заряда конденсатора.

      Конденсатор заряжается до напряжения противоположной полярности и далее снова разряжается, обеспечивая накопление магнитной энергии в индуктивности. Если в контуре нет потерь, суммарное сопротивление двух равных по модулю реактивностей СКАЧАТЬ