Курс «Трубопроводная арматура». Модуль «Пневмоприводы и приборы управления пневмоприводами». Станислав Львович Горобченко
Чтение книги онлайн.

Читать онлайн книгу Курс «Трубопроводная арматура». Модуль «Пневмоприводы и приборы управления пневмоприводами» - Станислав Львович Горобченко страница 11

СКАЧАТЬ target="_blank" rel="nofollow" href="#i_052.png"/>(30)

      Или, подставив значения расходов по формуле (4), получим уравнение неразрывности потока

      

(31)

      Для жидкостей

      

(32)

      а это означает, что равны не только массовые, но и объемные расходы (31)

      Обозначим через Е1 энергию газа в первом сечении, Е2

      – энергию во втором сечении, Еn – энергию потерь, то есть энергию, израсходованную, например, на внутреннее трение.

      Тогда разность двух энергий будет равна энергии потерь

      

(33)

      Энергия сжатого газа равна потенциальной энергии Еп, которая может высвободиться при его расширении, и кинетической энергии Ек, т. е.

      

(34)

      Потенциальная энергия сжатого газа равна произведению его давления P на объем V

      Еп = PV (35)

      или

      

(36)

      Кинетическая энергия равна

      

(37)

      Энергия потерь выражается как потенциальная энергия столба газа высотой

      

(38)

      Подставив значения энергий в уравнение (19), получим уравнение Бернулли, первое слагаемое которого характеризует динамическое давление, а второе – статическое.

      

(39)

      Для жидкостей, плотность которых в различных сечениях одинакова, это уравнение после умножения обеих частей на ρ, может быть приведена к более простому виду:

      

(40)

      Следствием этого закона является то, что сумма динамического и статического давлений в двух сечениях потока с точностью до потерь постоянна, и, например, при сужении потока, динамическое давление возрастает ровно настолько, насколько уменьшается статическое давление.

      Сумма статического и динамического давления представляет собой полное давление

      

(41)

      На рис. 11. представлен сужающийся трубопровод, в двух сечениях которого установлены трубки Пито, измеряющие полное давление, которое почти одинаково в обоих сечениях, хотя скорость W2 > W1 как это следует из уравнения неразрывности потока.

      Рис. 11. Измерение полного давления при помощи трубки Пито

      Динамическое давление во втором сечении больше, чем в первом, разница же полных давлений незначительна и равна давлению потерь. Это следует из уравнения Бернулли, так как ровно на столько же падает статическое давление.

      Если вместо трубок Пито установить трубки Вентури, которые воспринимают только статическое давление, то мы увидим, что статическое давление в сечении 2 значительно меньше, чем в сечении 1. Определив значение статического давления по трубке Вентури, и вычтя его из полного давления определим динамическое давление в сечении 2 по формуле:

      

(42)

      Графически соотношение СКАЧАТЬ